在物理学中，电四极距张量是一个描述电荷分布系统中四极矩性质的张量。它在分子物理学、固体物理学以及天体物理学等领域具有重要应用。本文旨在通过求解图示情况下电四极距张量的具体数值。

首先，我们需要明确电四极距张量的定义。电四极距张量 \(\mathbf{Q}\) 是一个对称的三阶张量，其分量 \(Q_{ijk}\) 可以通过积分计算得出，表达式为：

\[Q_{ijk} = \int \rho(\mathbf{r}) (3r_i r_j - r^2 \delta_{ij}) d\mathbf{r}\]

其中，\(\rho(\mathbf{r})\) 是电荷密度函数，\(\delta_{ij}\) 是克罗内克符号，\(r_i, r_j\) 分别是坐标系中的 \(i\) 和 \(j\) 方向上的分量。

接下来，我们考虑一个具体的物理情况。假设我们有一个简单的模型，即两个正负等量电荷分别位于空间中的两点 \((0, 0, a)\) 和 \((0, 0, -a)\)，构成一个简单的二点电荷系统。为了简化问题，我们采用直角坐标系进行分析。

根据上述定义和给定的物理情况，我们可以计算出电四极距张量的各个分量。首先注意到，在这个特定的情况下，由于对称性，所有偶数阶的 \(Q_{ijk}\)（即当 \(i+j+k\) 为偶数时）都为零。因此，我们只需要关注奇数阶的情况。

具体地，

\[Q_{111} = Q_{222} = Q_{333} = 0\]

\[Q_{112} = Q_{121} = Q_{211} = Q_{123} = Q_{132} = Q_{213} = Q_{231} = Q_{312} = Q_{321} = 0\]

接下来计算非零分量：

\[Q_{123} = \int \rho(\mathbf{r}) (3r_1 r_2 - r^2 \delta_{12}) d\mathbf{r}\]

对于我们的二点